DIGITALNA ARHIVA ŠUMARSKOG LISTA
prilagođeno pretraživanje po punom tekstu




ŠUMARSKI LIST 10-11/1937 str. 25     <-- 25 -->        PDF

Pomnožimo sada redom sve vjerojatnosti pod (20) sa pripadnim
epsilonskim iznosima, dakle:


ft fi = jf Li


a 2
f2
.. E´ (21)


Pi —


n


N e.


Svaki od ovih izraza predstavlja matematičku nadu za pojedini od
navedenih epsilonskih iznosa. Sumiramo li sve ove matematičke nade,
dobit ćemo izraz


_ ., L, 4- ., .. -f- -f-.. Er


{


.*


N



t. j . aritmetičku sredinu od svih u sastojini uopć e mogući h pojedinačnih
pogrešaka. Samo u toj sredini ne dolaz i svaka od tih pogrešaka
z a s e b i c e, već su (u smislu izlaganja kod jednadžbi (10) i (11))
sve one pogreške, koje padaju u povoljan interval i (= 1,2,.... r),
sabrane u jednom jedinom izrazu n; et. Drugim riječima (a u analogiji
sa jednadžbom (15)) izraz pod (22) nije ništa drugo, već pogreška
totalne aritmetičke sredine, za koju nam jednadžba
(16) veli, da mora
svakako da bude jednaka nuli.
Svaka od pojedinačnih vjerojatnosti pod (20) govori ponešto (više
ili manje) u prilog pojedinoj od spomenutih mogućnosti, t. j . da je pogreška
prve opservacije pala u prvi, dotično u drugi, dotično u
r-*1 interval. No sigurno je međutim, da je ta pogreška svakako
pala ma u koj i od dotičnih r intervala. Kao što znamo, ta sigurnost
označuje se jednadžbom


P= Pi ~\-Pi + ´ +ft = ! |


«i -f-.2 + -|-.. __ -, (
("^)


—N~ I


koja nalazi svoju potvrdu u jednadžbi (10).
Ako sada na isti način izvedemo i drug u sastojinsko-kubikacionu
opservaciju, onda će izrazi pod (20) predstavljati ujedno vjerojatnost,
da je pogreška ov e drug e opservacije (uzeta sama za sebe)
pala u jedan od spomenutih intervala. No kako sad stoji stvar sa obj e
pogreške uzete zajedno?
Uz izvjestan uslov lako je moguće, da obj e te pogreške padnu
u jedan te isti interval. Isto je tako lako, pa još i lakše, da svaka
od njih padne u drug i interval.
Jednostavnosti radi mi ćemo uzeti, da intervala (bez obzira na predznake)
ima u cijeloj sastojini svega samo 4, dakle da je:


r = 4
(24)


579